Кстати — пуассоновский процесс можно рассматривать и не только на прямой. Скажем, представим себе, что наш радиоактивный материал как-то размещён на столе — а мы по прошествии минуты (или часа) отмечаем положения распавшихся атомов (не будем задумываться, как это можно реализовать технически). Тогда мы получим конечный набор точек — такой, что для маленького кусочка стола вероятность того, что точка там есть, это примерно масса лежащего там вещества*среднее число распадов на единицу массы за выбранный интервал времени.

И дальше можно либо опять разрезать стол на маленькие кусочки — или сказать, что для непересекающихся областей расположения точек в них независимы, а количество точек в области A распределено по Пуассону с параметром "масса вещества в A*среднее число распадов за данное время на единицу массы". И ровно так работает общее определение пуассоновского процесса, построенного по неатомарной мере μ — где мы говорим, что число точек в области A распределено как π(μ(A)), а для непересекающихся областей подмножества в них независимы.